復(fù)盛空氣緊縮機(jī)氣缸內(nèi)的理論進(jìn)程是鄙人述前提下來研討的。假定：

a)在吸氣進(jìn)程中，在空氣緊縮機(jī)吸氣管內(nèi)年夜氣的狀況不變；

b)在排氣進(jìn)程中，空氣的壓力和溫度恒定，且和排氣管中 之壓力和溫度相等；

c)在排氣終了時(shí)，在空氣緊縮機(jī)氣缸內(nèi)沒有殘剩空氣，也 就是沒有余隙容積;

d)沒有有害的阻力和經(jīng)由不嚴(yán)實(shí)的處所空氣的漏掉。

圖4為一段空氣緊縮機(jī)氣缸內(nèi)的理論進(jìn)程以P-V座標(biāo)表現(xiàn)的示功圖。

吸氣進(jìn)程從點(diǎn)1開端，此時(shí)氣缸內(nèi)的壓力P1即是年夜氣的壓 力，并在等壓的前提下繼承到活塞行程的終了——點(diǎn)2。

緊縮進(jìn)程由曲線2-3表現(xiàn)，曲線上空氣的終壓為P2，也就是排氣管內(nèi)的壓力。

排氣進(jìn)程由點(diǎn)3開端，并在等壓的前提下入行到點(diǎn)4， 然后沿直線4-1作等容膨脹。

在研討空氣緊縮機(jī)事情的理論輪回時(shí)，把較年夜的留意放在壓 縮的進(jìn)程上。

假如假定緊縮是在溫度不變(等溫)的前提下入行的，那來 1公斤空氣的壓力和其比容的乘職就是一個(gè)常數(shù)，也就是P*v = 常數(shù)。

圖4中等溫進(jìn)程曲線經(jīng)由過程點(diǎn)2點(diǎn)3＇。

上面所研討的去復(fù)式緊縮機(jī)的事情進(jìn)程稱為抱負(fù)的事情進(jìn)程。

假如假定緊縮空氣的進(jìn)程是在空氣和藹缸壁之間沒有暖交流 (盡暖進(jìn)程)的前提下入行的，那末它的紀(jì)律性可用下面的方程 式表現(xiàn)P.v?=常數(shù)，(4)式中n——盡暖進(jìn)程指數(shù)，即是1.4。

圖4中和盡暖緊縮對(duì)應(yīng)的曲直線2-3"。

固然盡暖進(jìn)程是理論的進(jìn)程，但當(dāng)緊縮進(jìn)程完成得相稱快， 乃至使空氣的溫度和四周介質(zhì)的溫度來不及達(dá)得均衡時(shí)，盡暖過 程在空氣緊縮機(jī)里仍是可能產(chǎn)生的。

等溫進(jìn)程和盡暖進(jìn)程，均不克不及周全地反應(yīng)在用水寒卻的氣缸 內(nèi)所產(chǎn)生的現(xiàn)實(shí)進(jìn)程。由于在緊縮空氣時(shí)，寒卻水將把它放出的 一部門暖量帶走。

在空氣緊縮機(jī)內(nèi)，現(xiàn)實(shí)的緊縮進(jìn)程稱為多變進(jìn)程，并以下列方程式表現(xiàn)：p.v? = 常數(shù)，式中n-多變進(jìn)程指數(shù)。

圖4中響應(yīng)多變進(jìn)程的曲直線2-3。

現(xiàn)實(shí)的緊縮進(jìn)程是依不定的多變指數(shù)n入行的，這個(gè)不定 的多變指數(shù)反應(yīng)著空氣緊縮機(jī)氣缸內(nèi)海浪式的暖交流特征，因 此，在計(jì)算中應(yīng)用整個(gè)輪回中的均勻指數(shù)。

在高速的去復(fù)式空氣緊縮機(jī)里，緊縮一開端即由氣缸壁和活塞把空氣顯若的加暖了。

在這種情形下的進(jìn)程指數(shù)可能比盡暖指數(shù)還要年夜些，如許的進(jìn)程稱為超盡暖進(jìn)程。

在圓4中可以望出，跟著進(jìn)程指數(shù)的增添(由n=1至n=1.4)示功圖的面積也隨著增添， 因之指示功率也增添了。